Le régime variable correspond aux formes finales des Equations de Maxwell. Ce sont les équations du Magnétostatisme et de l'Electrostatisme avec l'ajout de la dépendence temporelle.
Induction électromagnétique
Le phénomène d'induction électromatique apparaît dans un circuit en mouvement situé dans un champ magnétique constant ou alors dans un circuit fixe situé dans un champ magnétique variable.
Loi de Faraday Loi de Lenz
Relation de Maxwell-Faraday
Equations de Maxwell
On s'intéresse au cas des régimes variables dans le temps.
$$\vec{rot}(\vec E)=-\frac{\partial \vec B}{\partial t}$$
$$\implies \vec E={{-\frac{\partial \vec A}{\partial t}-\vec{grad}(V)}}$$
Avec:
- \(\vec A\): potentiel magnétique
- \(V\): potentiel global
Applications
- Auto-induction d'une bobine
- Induction mutuelle
- Générateurs électromagnétiques
- Courants de Foucault
Paradoxe de Maxwell
D'aprés le
Théorème d’Ampère, le champ \(\vec B\) peut être:
- \(\vec B = \mu_0I(t)\) pour (\(C_2\))
- \(\vec B = \vec 0\) pour (\(C_1\))
Or, d'après le
Principe de conservation de la charge à densité constante:
$$div(\vec j)=-\frac{\partial \rho}{\partial t}=0$$
Théorème d’Ampère
$$\vec{rot}(\vec B)=\vec j$$
Par définition:
$$div(\vec{rot}(\vec B))=div(\vec j)=0$$
Alors, il introduit: $$\vec j_D=\frac{\partial \vec D}{\partial t}=\epsilon_0\frac{\partial\vec E}{\partial t}$$
Avec:
- \(\vec j_D\): le courant de déplacement
- \(\vec D\):
Induction magnétique
Finalement:
$$\vec j= \vec j_{Courant}+\vec j_D$$
Il corrige alors l'équation l'équation \(\vec rot(\vec B)=\mu_0 \vec j\):
Equations de Maxwell
Energie électromagnétique
Densité volumique d'énergie électromagnétique
Cette densité est la somme des densités dû à l'Electrostatisme et au Magnétostatisme.
$$e_{em}={{\frac 12 (\vec E.\vec D+\vec B.\vec H)}}$$
Avec:
- \(\vec D\): Induction électrique
- \(\vec H\): Induction magnétique